Формирование изображения в телевизионных системах (стр. 2 из 3)

Построение оптического изображения сцены рассмотрим на примере отрезка АВ, определяющего положение предмета (рис.3). Оптическую систему зададим положением главных плоскостей F и F' фокусов Fи F'. Из точки В проведем лучи: 1, параллельный оптической оси, и 2, проходящий через передний фокус Fобъектива. Первый в пространстве изображений пройдет через задний фокус F' (l'), а второй будет распространяться параллельно оптической оси (2'). Их пересечение В' образует изображение (сопряженную точку) соответствующей точки В сцены. Изображение точки А, лежащей на оптической оси, можно получить, проведя из точки В' перпендикуляр к оптической оси: точка А' будет изображением точки Л.

Найти ее можно также путем графического построения. Выберем произвольный луч 3. Этот луч пересечет переднюю главную плоскость. Через передний фокус Fпроведем перпендикуляр к оптической оси объектива и из точки С пересечения его с лучом 3 построим линию (пунктир 4), параллельную оптической оси, до пересечения ее с задней главной плоскостью. Если точку С считать источником света, который находится, как видно из рис.1.3, в передней фокальной плоскости, то воображаемый луч 4 пройдет через задний фокус F', а луч, распространяющийся из точки С по пути 3, в пространстве изображений будет параллелен лучу 4' (так как луч 3 и воображаемый луч 4 выходят из одной точки С, лежащей в передней фокальной плоскости), т.е. это луч 3'. Его пересечение с оптической осью и будет изображением точки А.

Таким образом, плоскость, проходящая перпендикулярно оптической оси системы и включающая отрезок А'В', будет плоскостью резкого изображения сцены (плоскостью фокусировки), содержащей изображение отрезка АВ.

Рис 2. Кардинальные точки оптической системы

Для определения положения плоскости фокусировки изображения или соответствующих сопряженных точек относительно переднего и заднего фокусов можно воспользоваться аналитическими соотношениями, вытекающими из уравнения Ньютона.

Для определения фокусных расстояний и положения главных плоскостей сложной оптической системы рассмотрим входной луч 2, параллельный оптической оси, и проследим, как указано выше, его прохождение через сложную оптическую систему. Обозначим расстояние луча 2 от оптической оси h₂. В результате построения установим, что на выходе этот луч пересечет оптическую ось в точке F. Эта точка и определит заднее фокусное расстояние F - эквивалентное заднее фокусное расстояние рассматриваемой оптической системы.

Для определения переднего фокусного расстояния f_x, положения точки фокуса Fxи передней главной плоскости Н_ъследует произвести построение хода лучей в обратном направлении.

Таким образом, рассматриваемая сложная оптическая система может быть сведена к эквивалентной, определены ее параметры, которые могут быть использованы для построения изображения.

Выше рассматривалось построение изображения плоской сцены. В процессе анализа формирования изображения объемной сцены вводят понятие о глубине изображаемого пространства.

Если учесть, что светочувствительные элементы преобразователя изображения ТВС имеют конечные размеры, например 5 х 5, то точки 1,2,3 и все элементы сцены, лежащие между плоскостями Н₂и H₃, будут переданы практически с одинаковой резкостью, если будут выполнены условия, т.е. если кружки рассеяния не превысят размеры элемента разложения преобразователя изображения. Плоскости H₂и H₃будут ограничивать пространство объектов, передаваемых с заданной четкостью.

Рис. 3. К определению поля зрения оптической системы

Можно показать, что глубина пространства А₃ (в сторону к объективу) меньше, чем в сторону удаления от плоскости наведения (А2). Глубина изображаемого пространства увеличивается с увеличением расстояния а до передаваемого объекта и с уменьшением диаметра диафрагмы D, ограничивающей входной световой поток.

Роль диафрагмы, ограничивающей световой поток, существенна в формировании изображения не только в отношении глубины пространства, отображаемого с заданной резкостью. Диафрагмы определяют и ту часть сцены в направлении, перпендикулярном оптической оси, которая может быть отображена на изображении, т.е. определяют поле зрения оптической системы.

Положим, что D (рис.3) - действительная диафрагма, которая ограничивает пучок световых лучей, участвующих в формировании изображения, - апертурная диафрагма, D_xuD₂ - изображения этой диафрагмы в передней и задней частях оптической системы. Если Dyили D₂заменить реальными диафрагмами, то они будут ограничивать световой поток так же, как диафрагма D. На основании этого в оптике вводят понятие о входном зрачке Di - действительном отверстии или его изображении, которое ограничивает падающий световой пучок. Выходным зрачком D₂называют изображение входного зрачка всей системой.

Входной зрачок определяет пучок световых лучей, участвующих в формировании изображения. Однако не все световые лучи, прошедшие через входной зрачок, пройдут через оптическую систему. Действительно, пучок от точки Е минует активную часть оптической системы и, как видно из рис.3, будет поглощен оправой О. Пучок от точки С лишь частично пройдет через систему и создаст изображение с уменьшенной освещенностью. Таким образом, периферийная часть изображения будет затемнена за счет частичного поглощения пучка; это явление называют виньетированием. Поле зрения системы оказалось в рассматриваемом случае ограничено оправой входного звена системы. Ограничение поля зрения может осуществляться и другими элементами системы или специально введенной диафрагмой поля зрения.

Качество телевизионного изображения в значительной мере определяется освещенностью оптического изображения на входе преобразователя. Для выполнения соответствующих расчетов следует установить связь между освещенностями изображения Е_ти передаваемой сцены (объекта) F_o6.

1) свет поступает в систему в виде параксиальных пучков;

2) пучки составляют небольшие углы с оптической осью системы;

3) показатель преломления оптических элементов постоянен для всех лучей независимо от длины волны.

Невыполнение указанных условий приводит к появлению аберраций - искажений изображения, создаваемого оптической системой. Основные аберрации можно разделить на монохроматические, проявляющиеся при использовании широких, а также узких внеосевых монохроматических пучков, и хроматические, возникающие при формировании изображении пучками света с широким спектром длин волн.

В связи с тем что расчеты аберраций оптических систем относятся к специальным разделам оптики, ограничимся перечислением тех из них, которые могут в большей степени проявиться при формировании оптического изображения на входе ТВС.

Параксиальный пучок, как было показано выше, дает изображение точечного объекта А, например расположенного на оптической оси, в виде точки А'.

Лучи, проходящие через более удаленные (периферийные) зоны, например 2, 3,..., дадут изображения в точках А", А'",... Нетрудно видеть, что в любом месте расположения светочувствительной поверхности ФЭП точка А будет изображена в виде кружка рассеяния. Этот вид искажений называют сферической аберрацией. Заметим, что этот вид искажений проявляется не только на сферических поверхностях объективов. Нетрудно видеть, что и при положении точки А вне оптической оси системы эти искажения проявляются в полной мере. Положительные (собирательные) и отрицательные (рассеивающие) линзы имеют сферические аберрации разных знаков; это свойство используют для компенсации искажений при создании оптических систем.

Для периферийных пучков монохроматические аберрации усложняются и преобразуются в более сложный вид, при котором точка отображается в виде асимметричного пятна рассеяния, - эти аберрации называются кома.

Если лучи в пространстве предметов составляют большие углы с оптической осью, то на изображении можно заметить характерные искажения, вызванные тем, что увеличение (3 зависит от угла, образуемого пучком лучей с осью системы, т.е. оно различно для центральной и периферийной частей изображения. Эти искажения (дисторсия) приводят к искривлению прямых линий и особенно заметны при передаче решетчатых структур (подушкообразные и бочкообразные искажения). С этими искажениями приходится считаться в измерительных ТВС, а также в вещательном ТВ при передаче предметов, находящихся на близком расстоянии от телевизионной камеры.

Для лучей, исходящих из точек объекта, не лежащих на оси оптической системы, характерны искажения, вызванные тем, что лучи одного и того же пучка, идущие в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, после преломления в оптической системе не собираются в одну точку, а образуют две точки фокуса - возникает кружок рассеяния. Этот вид аберраций называют астигматизмом.

Специфические искажения, возникающие при использовании немонохроматического света, называют хроматической аберрацией. Фокусное расстояние линзы зависит не только от кривизны передней и задней ее поверхностей.

В современных объективах хроматическая аберрация корректируется путем подбора линз с различными показателями преломления и дисперсией (ахроматические системы). Если коррекция осуществляется в трех участках спектра, то остаточную аберрацию называют третичным спектром. В цветном телевидении используют объективы с высокой степенью коррекции хроматической аберрации. Заметим, что рассмотренный вид хроматической аберрации, проявляющейся на оптической оси, на периферии изображения дополняется хроматической аберрацией наклонных световых пучков и хроматизмом увеличения оптической системы.