Обратное преобразование по Лапласу выражений вида:
Обратное преобразование по Лапласу выходного сигнала:
Окончательно:
На интервале t=[0; 0,4T]
На интервале t=[0,4T; 0,6T]
На интервале t=[0,6T; T]
На интервале t=[T; ¥]
,Построение графика отклика сигнала на выходе цепи
Табл. 3 – Расчет отклика сигнала
t, мкс | 0 | 50 | 100 | 150 | 200 | 250 | 300 | 350 | 400 | 450 | 500 | 550 | 600 | 650 | 700 | 750 |
t/T | 0 | 0,2 | 0,4 | 0,6 | 0,8 | 1 | 1,2 | 1,4 | 1,6 | 1,8 | 2 | 2,2 | 2,4 | 2,6 | 2,8 | 3 |
Sв(t) | 0 | 0,077 | 0,200 | 0,224 | 0,097 | -0,080 | -0,147 | -0,125 | -0,089 | -0,059 | -0,038 | -0,023 | -0,014 | -0,009 | -0,005 | -0,003 |
Рис. 11 – Входной и выходной сигналы
Выводы
Проделанная работа показывает, что с помощью функций Хевисайда можно представлять не только прямоугольные импульсы, но и сигналы более сложной формы. В этом случае можно перейти от кусочной аппроксимации к аналитическому изображению сигналов с точки зрения теории обобщенных функций.
Сравнение временного и операторного методов для нахождения отклика заданной цепи говорит в пользу последнего, так как операторный метод позволяет более полно охватывать процесс вычислений и является более емким.
Отклик на входной сигнал данной цепи второго порядка является апериодическим, так как корни знаменателя операторного передаточного коэффициента действительные.
По графику отклика можно судить об интегрирующей природе цепи.