Если температура диффундирующего газа не изменяется по объему фазы, то и| уравнения состояния газа можно записать, что концентрации
сп-1/тп-Рп/(ЙТ) и с0 = 1/у0 = р0/(ЙГ).
Поэтому разность концентраций сп - cQ = (рп - р0)/(КГ). Здесь vn и v0 - удельны! объемы диффундирующего газа при их парциальных давлениях рп и р0, м3/кг; рп и Р0 - парциальные давления газа у поверхности фаз и в ядре, Па.
При подстановке последнего соотношения в (5.4) получим формулу Дальтона для т, кг/(м2 • с):
т-[р/(йГ)](рп-р0) = рр(рп-р0), (5.3)
где рр — коэффициент массоотдачи, отнесенный к разности парциальных давлений.
Коэффициенты массоотдачи можно определить следующим образом. Примем, что у поверхности раздела фаз существует ламинарный концентрационный пограничный слой, перенос массы в котором происходит молекулярной диффузией в соответствии с первым законом Фика:
m - -Ddc/dn = р(с„ - с0) = р Ас. Поэтому
P = -(D/Ac)dc/dn.
Если вместо разности концентраций воспользоваться разностью парциальных давл то
рр = -(£>р/Др) dp/dn = -[Dp/(pn - p0)]dp/dn,
где Dp = D/(RT) — коэффициент молекулярной диффузии какого-либо компон фазы, отнесенный к градиенту парциального давления, с.
Из вышеизложенного хорошо просматривается аналогия между Р и коэффици конвективной теплоотдачи, поэтому для отыскания величины коэффициентов ма отдачи применимы все те методы конвективного теплопереноса, которые были расе рены ранее.