Методические указания к лабораторным работам №1,2,3,4 для студентов 3-го курса физико-технического факультета Екатеринбург (стр. 1 из 8)

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Уральский государственный технический университет

МЕХАНИКА СПЛОШНЫХ СРЕД

Методические указания к лабораторным работам № 1,2,3,4

для студентов 3-го курса физико-технического факультета

Екатеринбург

2000

УДК 532.6

Составители Б.А.Ивакин, Б.Т.Породнов

Научный редактор – проф., докт.физ.-мат. наук Б.Т.Породнов

МЕХАНИКА СПЛОШНЫХ СРЕД: Методические указания к лабораторным работам для студентов 3-го курса физико-технического факультета.

Даны методические указания к проведению лабораторных работ по изучению истечения газа из резервуара через сужающийся насадок и измерению коэффичиента вязкости газов методом нестационарного потока.

технический университет, 2000

Лабораторная работа I

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ГАЗОВ МЕТОДОМ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПОТОКА

ВВЕДЕНИЕ

Целью данной лабораторной работы является ознакомление в существующими методами измерения коэффициентов динамической вязкости газов на примере метода нестационарного потока, а также приобретение знаний и навыков в работе с вакуумным оборудованием.

I. ТЕОРИЯ

Процессы внутреннего трения в жидкости и газах возникают в тех случаях, когда различные участки жидкости движутся с неодинаковой скоростью, и происходит необратимый перенос импульса из мест с большей скоростью в места с меньшей скоростью.

При этом в направлении, противоположном движению, действует сила (отнесенная к единице поверхности соприкосновения слоев), пропорциональная изменению скорости в направлении, перпендикулярном направлению движения (ось x)

(1.1)

Здесь коэффициент пропорциональности h есть коэффициент внутреннего трения или коэффициент динамической вязкости.

Из уравнения (1.1) следует, что величина h равна силе, которую испытывает единица поверхности одного из слоев со стороны другого слоя, если градиент скорости между ними равен единице. Коэффициент динамической вязкости в международной системе СИ имеет размерность.

Эта единица вязкости носит название ньютон-секунда на метр квадратный и представляет собой динамическую вязкость такой жидкости, в которой 1 м² слоя испытывает силу в 1 Н при градиенте скорости 1 м/с.

Макроскопические методы термодинамики не в состоянии теоретически определить значение коэффициента вязкости, как и других коэффициентов переноса. Для того, чтобы получить такое теоретическое значение, необходимо привлечение кинетической теории, учитывающей молекулярный механизм явлений. С микроскопической точки зрения влияние одного движущегося слоя на другой состоит в следующем. В результате хаотического теплового движения молекулы из первого (допустим, движущегося с больней скоростью) слоя попадает во второй (движущийся с меньшей скоростью). Следовательно, первый слой как бы стремится ускорить второй, который, в свою очередь, стремится замедлить первый слой.

Простой вывод, основанный на использовании равновесной функции распределения скоростей и впервые выполненный Максвеллом, приводит к приближенной формуле для коэффициента внутреннего трения разреженных газов [I]

(1.2)

где n - числовая плотность молекул, м^-3; m - масса молекулы, кг; l- средняя длина свободного пробега молекул, м; V_t - средняя тепловая скорость молекул, м/с; s₀- диаметр молекулы, м.

Из величин, определяющих h и входящих в уравнение (1.2), V_t не эависит от давления, n - прямо пропорциональна давлению, т.к. P=nkT, где Р - давление газа, а l-обратно пропорциональна давлению. Таким образом, для разреженных газов коэффициент динамической вязкости не зависит от давления.

Далее, из (1.2) следует, что коэффициент h должен зависеть от температуры так же, как и V_t , т.е. прямо пропорционально Т.

Приведенные соображения оказываются несправедливыми для плотных газов и жидкостей. Более того, даже для разреженных газов полученные теоретические выражения имеют ограниченную применимость. Отсюда понятна важность экспериментального определения коэффициентов вязкости. Насущная необходимость в сведениях по вязкости определяется прежде всего тем, что при расчете гидравлических сопротивлений коэффициент динамической вязкости является одним из основных параметров.

Наиболее употребляемыми методами измерений вязкости газов являются:

1) Метод капилляра.

2) Метод вращающегося цилиндра.

3) Пагод затухания колебаний диска, подвешенного в исследуемом газе.

4) Метод падения груза в исследуемом газе.

Из этих методов вполне строгое теоретическое обоснование имеет только метод капилляра,

основанный на формуле Пуазейля[1].

2. ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ.

Схема экспериментальной установки приведена на рис.2.1.

Экспериментальные установки, на которых измеряем коэффициенты динамической вязкости сред, обычно называют вискозиметрами, состоит из емкостного датчика давление 1 и двух объемов 8, соединенных капилляром 10. Чувствительным элементом является емкостной конденсатор, образованный гофрированной мембраной из бериллевой бронзы 14 и неподвижным плоским диском-электродом 13. Емкость датчика составляет ~50 пФ и включена в контур LC-генератора 16, рабочая частота которого равна ~11 МГц. Изменение емкости датчика, вызванное прогибом мембраны под действием перепада давлений, приводит к изменению частоты LC-генератора, которая регистрируется частотомером 17 типа ЧЗ-24 через промежутки времени, задаваемые кварцевым генератором, в качестве которого используется собственный генератор частотомера.

Стеклянный капилляр 10 вакуумно плотно закреплен в перегородку 9 между объемами 8. Для его закрытия предусмотрено запирающее устройство 7, поворотом эксцентрика 6 которого капилляр может быть открыт или закрыт. Перепад давлений на концах капилляра создается перемещением штока сильфонного устройства 13 абсолютного (или среднего) ?

Измерение давления осуществляется с помощью образцового вакуумметра 2 класса точности 0,16.

Откачка газа из установки осуществляется через вентили 3 и 5 при закрытом вентиле 11 и открытом байпасном кране 12 с помощью форвакуумного насоса 4. Напуск газа в вискозиметр производится с помощью вентиля 11 при открытом байпасном кране 12.

Схема экпериментальной установки.

Рис. 2.1.

1-емкостной датчик давления; 2-образцовый вакумметр; 4- форвакуумный насос; 3,5,11-вентили; 7-запирающее устройство; 8-объемы с капиляром;9-перегородка; 10-капиляр; 12-байпасный кран; 13-сильфонное устройство;14-мембрана из бериллевой бронзы; 15-диск-электрод; 16-LC-генератор; 17-частотомер.

3. ВЫВОД ФОРМУЛЫ ДЛЯ ЭКСПЕРИМЕТАЛЬНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ РАСХОДА ГАЗА.

Дня определения экспериментального коэффициента динамической вязкости необходимо иметь формулу для вычисления из опытных данных расхода газа. Для этого рассмотрим баланс числа частиц в объемах V₁ и V₂ соединенных капилляром.

Полагаем, что объемы изменяются во времени. Это изменение объемов на величину DV вызвано прогибом мембраны емкостного датчика давления, служащего для регистрации разности давлений на концах капилляра.

Рис.3.1. Принципиальная схема вискозиметра

Условие баланса числа частиц для объемов V₁ и V₂ можно записать в следующем виде

. (3.1)

При малом перемещении мембраны с хорошей точностью можно принять изменение объемов DV, равным

DV=aDP,

где a - характеристика емкостного датчика, обусловленная прогибом мембраны и численно равная изменению каждого из объемов V₁ и V₂ при единичном перепаде давлений; S - площадь поперечного сечения капилляра;

- средняя числовая плотность в капилляре; V - средняя по сечению капилляре скорость движения газа.

Следует отметить, что наличие градиента скорости поперек капилляра приводит к эффекту скольжения. Это означает, что величина скорости в направлении движения газа вблизи стенки не будет равна нулю, предполагается, что вблизи поверхности можно выделить слой на расстояние длинны свободного пробега молекул, в котором молекулы не сталкиваются между собой. Можно полагать, что падающие на поверхность молекулы в среднем имеют некоторую тангенциальную составляющую скорости. Покидающие поверхность молекулы рассеиваются равновероятно в любую сторону по закону косинуса с нулевой ??? скоростью. Обычные средние скорости для обеих групп молекул вблизи поверхности дают некоторую скорость, которуюназывают скоростью столкновения газа на поверхности. в отличие от основного граничного условия, применяемого в механике сплошных сред для движения вблизи поверхности жидкости (газа). Точное решение этой задачи может быть проведено методами строгой кинетической теории. С учетом скорости скольжения средняя по сечению капилляра скорость равна