Аналитический метод в решении планиметрических задач (стр. 4 из 6)
L:
При каждом значении t Î D из некоторой области допустимых значений получаем значения х и у, которые представляют собой координаты некоторой точки линии: М (х. у) Î L.
Для примера получим параметрические уравнения окружности с центром в начале координат радиуса r. В качестве параметра выберем центральный угол t, который образует радиус-вектор ОМ(а) текущей точки М(х, у) с положительным направлением оси Ох (т.е. с вектором i(а)). Тогда для того, чтобы точка М (х, у) обежало всю рассматриваемую окружность, нужно, чтобы угол t изменялся в пределах: t Î [0, 2p). Из rONM находим:
х = ON = ОМ соs t = r cos t, у = MN = ОМ sin t = r sin t.
Эти формулы будут справедливы и для II – IV четвертей. Таким образом, мы приходим к параметрическим уравнениям окружности:
Из этих равенств можно исключить параметр t. Для этого нужно каждое из них возвести в квадрат и результаты сложить почленно. Получим:
х2 + у2 = r2 cos2 t + r2 sin2 t, x2 + y2 = r2(cos2 t + sin2 t), x2 + y2 = r2.
Мы приходим к знакомому нам уравнению.
Рассмотрим примеры задач на определение вида геометрической фигуры по её аналитическому заданию и их решения. В качестве аналитических условий, задающих геометрические фигуры, будем брать уравнения.
Пример. Исследовать геометрическую фигуру, задаваемую в аффинной системе координат уравнением: х – у = 0. Представим данное уравнение в виде:
. тогда ясно, что ему удовлетворяют координаты тех и только тех точек плоскости, радиус-векторы r(а) (х, у) которых коллинеарны вектору а(а) (1, 1).Отсюда следует, что рассматриваемая фигура есть прямая l, проходящая через начало координат и параллельная вектору а(а) (1, 1). В случае, когда система координат декартова, прямая l есть биссектриса I и III координатных углов.
1.7. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЛИНИИ ВТОРОГО ПОРЯДКА НА ПЛОСКОСТИ
В этом разделе изучаются линии второго порядка, задаваемые в некоторой аффинной системе координат на плоскости алгебраическими уравнениями второй степени. Одна такая линия нам уже известна: это – окружность. Мы начнем с рассмотрения дальнейших конкретных примеров таких линий -эллипса, гиперболы и параболы.
Эти замечательные кривые были известны ещё древнегреческим математикам, начиная с IV в. до н.э. в связи со знаменитой задачей об удвоении куба, которую можно рассматривать как задачу о нахождении точки пересечения двух парабол х2 = у и у2 = 2х. В частности, Аристей в работе «О пространственных местах» уже рассматривал три различных типа конических сечений: эллипс, гиперболу и параболу. Основополагающий вклад в изучение этих линий внес Апполоний из Перги (около 260 – 177 гг. до н.э.). Его знаменитый трактат из восьми книг «О конических сечениях», из которого до нас дошли семь (известна реконструкция восьмой книги, предложенная современником И. Ньютона знаменитым астрономом Э. Галлеем) по своей фундаментальности сопоставим разве что с трактатом Евклида «Начала», написанном в III в. до н.э. Он установил многие важные свойства этих кривых, в частности, как канонических сечений, дал им современные названия «эллипс» - недостаток, «гипербола» - избыток (по отношению к некоторым свойствам параболы). Эта работа Аполлония по существу явилась идейным истоком аналитической геометрии. Декарт, когда в своей книге «Геометрия» (1637 г.) он использовал систему алгебраических обозначений, пришедшую с арабского востока (и которой мы пользуемся до сих пор!). Идею использовать алгебру при изучении геометрических фигур высказывал также другой современник Декарта Пьер Ферма. Именно он впервые установил, что уравнения первой степени задают прямые, а второй – конические сечения.
Определение. Эллипсом называется совокупность всех точек плоскости, сумма расстояний которых до двух данных точек этой плоскости (называемых фокусами эллипса), есть величина постоянная.
Пусть F1, F2 –данные точки и расстояние между ними
. Введем на плоскости декартову систему координат, приняв за ось Ох прямую (F1F2), а за ось Оу – прямую, проходящую через середину О отрезка 
перпендикулярно оси Ох. Назовем эту систему координат канонической для рассматриваемого эллипса.Теорема. В канонической системе координат уравнение Эллиса может быть записано в виде (оно называется каноническим уравнением эллипса):
. (1) 
Доказательство. В канонической системе координат имеем F1(-с, 0), F2 (с, 0). Для составления уравнения эллипса возьмем на нем произвольную (текущую) точку М (х, у) и найдем условия её принадлежности к рассматриваемому эллипсу 
. По определению имеем: 
.По формуле расстояния между двумя точками имеем:
. Преобразуем полученное уравнение: 
.Возведем в квадрат обе чести:
, 
.Возведем в квадрат еще раз:
, 
, (2)Заметим, что так как 2а – сема дли двух сторон треугольника F1М F2, а 2с – длина его третьей стороны, поэтому
и значит 
. Обозначит тогда 
, (3).Тогда уравнение (2) принимает вид:
, откуда поделив обе части на 
, приходим к требуемому уравнению (1).Параметрические уравнения эллипса в канонической системе координат имеют вид:
. Действительно, подставляя эти выражения в каноническое уравнение эллипса (1), приходим к основному тригонометрическому тождеству: 
.Определение. Гиперболой называется совокупность всех точек плоскости, разность расстояний которых до двух данных точек этой плоскости (называемых фокусами гиперболы) есть величина постоянная.
Как и для эллипса, вводим аналогичным образом для гиперболы каноническую систему координат.
Теорема. В канонической системе координат уравнение гиперболы может быть записано в следующем виде (оно называется каноническим уравнением гиперболы):
, (4).Доказательство. Здесь условие принадлежности, текущей точки М к гиперболе
, виду определения гиперболы, принимает вид: 
т.е.
. Преобразуя его совершенно подобным образом, как и в случае эллипса (дважды последовательно возводя в квадрат обе части уравнения), мы придем к тому же самому уравнению (2): 
.Заметим, что в данному случае 2а – разность длин двух сторон треугольника F1М F2, а 2с – длина его третьей стороны, поэтому в случае гиперболы
и значит, 
. Поэтому в этом случае обозначаем: 
или 
, (5).Тогда для гиперболы уравнение (2) принимает вид
, откуда, поделив обе части на 
, приходим к требуемому уравнению 
.Параметрические уравнения гиперболы в канонической системе координат имеют вид:
, где 
- гиперболический косинус, 
- гиперболический синус. Действительно, подставляя эти выражения в каноническое уравнение гиперболы (4), приходим к основному гиперболическому тождеству: 
.