15. Сила Лоренса. Движение зарядов в магнитном поле.
Сила Лоренса действует на дижущуюся в магнитном поле заряженную частицу, изменяя при этом только направление скорости (т.к. она перпендикулярна к скорости). Fл = q B V sin (a). Если на частицу в магнитном поле действует сила Лоренса, она начинает закручиваться (или двигаться по спирали) с R = mV/qB и периодом T = 2pm/qB;
16. Эффект Холла.
Эффектом Холла называют возникновение поперечного электрического поля в проводнике или полупроводнике с током при помещении его в магнитное поле. Это явление обусловлено влиянием силы Лоренса на движение носителей тока. Напряженность установивщегося поперечного электрического поля Е = R [B*j], где B-индукция, j-вектор плотности тока, R-постоянная Холла.Холловская разность потенци U=RIB/d, где d - линейный размер проводника в направлении вектора В.
17. Взаимодействие движущихся зарядов.
Сила, действующая на движущийся заряд q2 со стороны магнитного поля другого движущегося заряда q1, называется силой магнитного взаимодействия. Если два одноименных заряда движутся в вакууме с одинаковыми скоростями, малыми по сравнению со скоростью света в вакууме, то силы их магнитного взаимодействия явл. силами притяжения и численно равны Fm = Mоq1q2V2/(4pr2), сила кулоновского ооталкивания - Fе = q1*q2/4pi*ео*r*r. Т.к. еоМо = 1/с2, то отношение этих сил равно Fm/Fe = V2/c2; Следовательно, при скоростях зарядов, малых по сравнению со скоростью света в вакууме, магнитное взаимодействие между движущимися зарядами значительно слабее их электростатического взаимодействия. Однако если заряды движутся в прводнике, который в целом электрически нейтрален, электрические силы оказываются скомпенсироваными, так что остается только магнитное взаимодействие. Этим объясняется магнитное взаимодействие проводников с токами.
18. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца.
Электромагнитной индукцией называется возникновение э.д.с. в проводнике при его перемещении в магнитном поле либо в замкнутом проводящем контуре вследствие его движения в магнитном поле или изменения самого поля. Эта э.д.с. назыв. электродвижущей силой электромагнитной индукции. Под её влиянием в замкнутом прводнике возникает эл. ток, называемый индукционным током. Закон Фарадея : э.д.с. электромагнитной индукции пропорциональна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока Фм сквозь поверхность, натянутую на этот контур - Е инд = -dФ/dt; Знак минус в правой части закона эл.-магн. индукции соответствует правилу Ленца : при всяком изменении магнитного потока сквозь поверхность, натянутую на прводящий контур, в контуре возникает индуционный ток такого направления, что его собственное магнитное поле противодействует изменению магнитного потока, вызвавшего индуционный ток.
19. Явление самоиндукции. Индуктивность.
Самоиндукцией наз. возникновение э.д.с. электромагнитной индукции в электрической цепи вследствие изменения в ней электрического тока. Эта э.д.с. наз. электродвижущей силой самоиндукции. Собственный магнитный поток прпорционален току : Фс = LI, где коэффициент пропорциональности L называют индуктивностью. Индуктивность зависит от размеров и формы проводника с током и от свойств окруж. среды ( L = mmо n2V, где V=lS). Э.Д.С. самоиндукции - Ес = -LdI/dt;
20. Экстратоки.
Это токи, которые возникают в момент включения / или выключения соленоида. При размыкании : I = Iо*e -Rt/ L, где R-активное сопративление контура, L - его индуктивность. T = R/L - время релаксации. Во время замыкания : I = Iо - Iо*e-Rt/L
21. Взаимная индукция.
Взаимной индукцией называется явление возбуждения э.д.с. электромагнитной индукции в одной эл. цепи при изменении эл. тока в другой цепи или при изменении взаимного расположения этих двух цепей. В соотв. с основным законом электромагитной индукции э.д.с. взаимной индукции возникает во второй цепи вследствие изменения потока Ф в первой цепи. Взаимные индуктивности двух контуров равны, если в среде нет ферромагнитиков.
22. Энергия магнитного поля.
При создании в замкнутом проводящем контуре электрического тока необходимо совершить работу по преодолению э.д.с. самоиндукции, перпятствующей нарастанию тока в контуре. По закону сохранения энергии работа А определяет собственную энергию тока в контуре - W = LI2/2; Вместе с ростом тока в цепи возрастает и магнитное поле этого тока. Собственная энергия тока в цепи представляет собой не что иное, как энергию его магнитного поля. Объемной плотностью энергии магнитного поля называется энергия этого поля, отнесенная к его объему : w = dW/dV, где dW - энергия, заключенная в малом объеме dV поля, который выбран таким образом, чтобы в его пределах поле можно было считать однородным. В изотропной и неферромагнитной среде w=BH/2;
23. Магнитомеханические явления.
Магнитный момент создаваемого эл-ном тока(вращение можно принять как ток) равен Pm = IS (S - площадь орбиты) Pm = eVr/2; Момент обусловлен движением эл-на по орбите, вледствие чего назыв. орбитальным моментом эл-на. Направление вектора Pm образует с направлением движения эл-на левовинтовую систему. Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса M = mVr. Вектром М назыв. орбитальным механ. моментом эл-на. Он образует с направлением движения эл-на правовинтовую систему. Следовательно направления векторов Pm и M противоположны. Отношение магнитного момента элементарной частицы к её механ. моменту назыв. магнитомеханическим отношением. Для эл-на оно равно : Pm/M = - e/2m. Вследствие вращения вокруг ядра эл-н оказывается подобным волчку. Это обстоятельство лежит в основе так называемых магнитомеханических явлений, заключающихся в том, что намагничивание магнетика приводит к его вращению и, наоборот, вращение магнетика вызывает его намагничивание.
24. Опыт Энштейна-Де Хааза. Опыт Барнета.
Существование первого явления (вопр. 23) было доказано экспериментально Эйнштейном и де Хаазом, а второго - Барнетом. Опыт 1 : если намагнитить стержень из магнетика, то магнитные моменты электронов установятся по направлению поля, а механич. моменты - против. В результате суммарный механический момент эл-нов станет отличным от нуля. Момент импульса системы стержень-электроны должен остаться без изменений. Поэтому стержень преобретает момент импульса и следовательно приходит во вращение. Изменение направления намагниченности приведет к изменению направления вращения стержня. Опыт Эйнштейна и де Хааза осуществлялся следующим образом : тонкий железный стержень подвешивали на упругой нити и помещали внутрь соленоида. Закручивание нити при намагничивании стержня постоянным м.п. получалось весьма малым. Для усиления эффекта был применен метод резонанса - соленоид питался переменным током, частота к-рого подбиралась равной собственной частоте механич. колебаний системы.
Опыт 2 : если установить гироскоп, закрепленный в карданном подвесе, на диск центробежной машины и привести ее во вращение, то ось гироскопа установится по вертикали, причем так, что направление вращения гироскопа совпадет с направлением вращения диска. При изменении направления вращения центробежной машины ось гироскопа поварачивается на 180 градусов, т.е. так чтобы направления обоих вращений снова совпали. Барнет приводил железный стержень в очень быстрое вращение вокруг его оси и измерял возникающее при этом намагничивание. Из результатов этого опыта Барнет получил для магнитомеханического отношения величину, в два раза превышающую значение -e/2m (т.к. кроме орбитальных моментов, эл-н обладает собственными механич. Ms и магнитным Pms моментами, для к-рых магнитомеханическое отношение равно -e/2m, т.е. соотв. опыту)
25. Диамагнетизм.
Диамагнетиками наз. в-ва, магнитные моменты атомов(молекул) которых в отсутствии внешнего магнитного поля равны нулю, т.к. магнитные моменты всех электронов атома (молекулы) взаимно скомпенсированы. Таким свойством обладают, например, вещества, в атомах(молекулах) к-рых имеются только целиком заполненные электронные слои - инертные газы, водород, азот NaCl и др. При внесении диамагнитного в-ва во внешнее магнитное поле его атомы преобретают наведенные магнитные моменты. Магнитная проницаемость < 1.
26. Парамагнетики.
Парамагнетиками наз. в-ва, атомы (молекулы) которых в отсутствие внешнего магнитного поля имеют отличный от нуля магнитный момент. Существование этого магнитного момента может быть связано как с орбитальным движением электронов в атомах (мол-х) парамагнетика, так и со спиновыми магнитными моментами этих электронов. Примерами парамагнетиков являются щелочные и щелочноземельные металлы. В отсутсвие внешнего магн. поля векторы магнитных моментов различных атомов парамагнетика, совершающих тепловое движение, ориентированы в пространстве совершенно беспорядочно, так что намагниченность парамагнетика равна нулю. Магнитная проницаемость > 1.
27. Ферромагнетики. Природа ферромагнетиков.
Ферромагнетиками называются твердые в-ва ( как правило находящиеся в твердом состоянии), обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий - магнитного поля, деформации, изменению температуры. Ферромагнетики являются сильномагнитными средами : внутреннее магнитное поле может в сотни и тысячи раз превосходить внешнее. У каждого ферромагнетика имеется такая темпера t, называемая точкой Кюри, выше к-рой вещество теряет свои особые магнитные св-ва и ведет себя как обычный парамагнетик. Измерения гиромагнитного отношения для ферромагнетиков показали, что элементарными носителями магнетизма в них являются спиновые магнитные моментов электронов. Область спонтанной ориентации магн. моментов наз. доменом. Магнитная проницаемость ферромагнетика > > 1.
28. Токи Фуко.
Индукционные токи, которые возникают в сплошных проводниках, наз. вихревыми токами или токами Фуко. В толщах сплошных проводников возникает много замкнутых линий таких токов. Токи Фуко способствуют нагреванию проводника, это приводит к потерям энергии. Для их уменьшения сердечники трансформаторов, магнитные цепи эл. машин изготовляют не сплошными, а из отдельных изолированных пластин, пов-ти к-рых располагаются параллельно линиям магнитной индукции.