Нейтринные осцилляции (стр. 7 из 7)
где
описывает левосторонний (правосторонний) фермионный дублет, 
-матрицы Паули, 
, a и b обозначают индексы поколений, 
-юкавские константы связи. Выражение (4.5) нас будет интересовать с точки зрения индуцирования нейтринных масс. Массовая матрица нейтрино в двухфлейворном базисе 
( 4.6)(
) имеет вид 
( 4.7)где
. Константы 
определяют массы заряженых лептонов согласно соотношению 
( 4.8)Иерархия масс (ИМ) в нейтринном семействе в основном определяется константами
.Приняв упрощающие предположения: 
( 4.9) 
( 4.10)получаем следующие значения масс в нейтринном секторе:
( 4.11) 
( 4.12)где
( 4.13) 
( 4.14).
Из (4.11) и (4.12) следует, что в зависимости от значений
могут существовать такие соотношения для нейтринной системы:1)
(ИМ1)2)
(ИМ2)3)
(ИМ3)ИМ2 и ИМ3 не противоречат предсказываемому теориями Великого объединения соотношению для масс левосторонних нейтрино
( 4.15)которое в свою очередь находится в согласи с существующими на сегодняшний день верхними границами на массы этих нейтрино
( 4.16) Какой-то из трех экспериментов, предсказывающий нейтринные осцилляции (солнечный дефицит
, аномальное отношение 
атмосферных нейтрино, и результаты LSND, или как альтернатива последнего, необходимость в нейтринной компоненте темной материи) неверен, или модель нейтринных масс нуждается по крайней мере в одной легкой стерильной нейтрино. Эта модель использует 
и 
для объяснения солнечного эффекта, 
и 
, и для эксперимента LSND 
c 
. Если к тому же и 
<< 1эВ и 
, 
≈ ( и значит 
), то такая теория обеспечивает наилучшую модель смеси горячей и холодной темной материи.Ожидается большой прогресс в этой области в следующие 5 лет, и мы надеемся получить окончательные и четкие доказательства для физики вне стандартной модели из нейтринных свойств.
Безнейтринный двойной бета распад установит предел на майорановскую массу нейтрино ниже 0.1 эВ. Новые солнечные эксперименты с числом нейтринных событий несколько тысяч в год должны подтвердить (или опровергнуть) аномалию и измерить
и углы смешивания. Long baseline эксперименты (например Super-Kamiokande) должны изучить около 
с большим смешиванием для или 
. Short baseline эксперименты такие, как CERN и Fermilab должны проверить осцилляции с большим и 
выше 10-3-10-4. 1. L.Vofenstain, Phys. Rev. D17, 2369 (1978).
2. J.Bahcall, Proceedings of Neutrino’96 edited by K.Enquist, K,Huitu and J.Maalampi (Word Scientific, Singapore); A.Smirnov, hep-ph/9611465.
3. Hirata K.S. et. al.//Phys.Rev.-1992.-V.B286.-P.146.
4. Becker-Szendy R. et. al.//Phys.Rev.-1992-V.D46.-P.3720.
5. Litchfield P.J. The Soudan 2 neutrino signal // in International Europhysic Conference on High Energy Physics, Marceille, France - 1993
6. Allison W.W.M.// Phys.Lett.-1997.-V.B391.-P.491.
7. M.Apollonio et al. hep-ex/9711002.
8. Y.Fukuda et al, Phys. Lett. B 335,237 (1994).
9. Y.Suzuki, Invited talk at Erice Neutrino workshop, September 17-22,1997.
10.C. Athanassopoulos et al., Phys. Rev. C 54, 2685 (1996); Phys. Rev. Lett. 77, 3082 (1996).
11.K.Zuber, Invited talk in COSMO’97, Ambleside, England, September 15-19, 1997.
12.C.Athanassopoulos et al. nucl-ex/9706006.
13.For a recent review and references, see J.Primack, astro-ph/9707285.
14.J.Primack, J.Hotzman, A.Klypin and D.Caldwell, Phys. Rev. Lett. 74,2160 (1995).
15.H.Klapdor-Kleingrothaus, these proceeding and Double Beta Decay and Related Topics, ed. H.Klapdor-Kleingrothaus and S.Stoica, Word Scientific, (1995) p.3; A.Balysh et al., Phys. Lett. B283, 32(1992).
16.Бояркина Г.Г., Бояркин О.М. Поиски нарушения лептонного флейвора на мюонных коллайдерах // Ядерная физика – 1997 – Т.60
− №4 − С.683 – 694.17.Окунь Л.Б., Физика элементарных частиц. – М.: Наука, 1988, − 272 с.