Основні закони динаміки (стр. 3 из 3)
(2.20)Значення C визначимо з початкових умов (якщо
v0 = 0, то початкова маса дорівнює m0), якi пiдставимо в (2.20):
, звiдки 
.
Таким чином:
або
. Остаточно: 
(2.21)(2.21) називають формулою Ціолковського (К.Е. Цiолковський (1857-1935)).
(Застосування (2.21) до польотів космічних ракет дає наступні значення відношень
. При vвідн=1 км/c для v1=8 км/c матимемо 
що нереально (потрібні кращі сорти палива). При vвідн=4 км/c 
(політ в одну сторону)).6. ПРИНЦИП ВІДНОСНОСТІ ГАЛІЛЕЯ.
Розглянемо дві iнерцiальнi системи вiдлiку - 
i 
(див. рис. 2.5). Нехай S - нерухома СВ, а S' - рухається відносно S зі сталою швидкістю 
. Для простоти вважатимемо, що 
направлена вздовж вiсi OX i в момент часу t0 = 0 осi координат систем 
i 
співпадали. Нехай в момент часу t рухома точка знаходиться в положенні M.Тоді:
.Припустивши, що час в обох СВ однаковий (абсолютнiсть часу), тобто t=t´, одержимо:
, (2.22)або в координатній формі:
(2.23)(2.22) та (2.23) називають перетвореннями Галілея. Крім припущення про абсолютність часу тут використано також припущення про абсолютність довжин: в рiвняннi
і 
вимірюються в різних СВ S i S´. Ці припущення справедливі лише при u << c. При u ≈ c перетворення Галілея повинні бути замiненi більш загальними перетвореннями Лоренца, якi будуть розглянуть пiзнiше.Візьмемо похідну вiд (2.22) по часу:
(2.24)(2.24) - це класичний закон додавання швидкостей :
Під час розв`язування задач доводиться розглядати рух тiл відносно різних СВ. При цьому ми будемо користуватися принципом незалежності рухiв, згiдно якому рухи даного тiла відносно різних СВ не залежать один вiд одного. Як приклад можна навести рух тiл, одне з яких кинуто горизонтально, а друге вільно падає без початкової швидкості (див. рис. 2.6).
Візьмемо похідну вiд (2.24) по часу (врахуємо, що
): 
тобто:
(2.25)Отже, прискорення якого-небудь тiла в усіх СВ, які рухаються одна відносно іншої прямолiнiйно i рiвномiрно, одне й те ж. Тому якщо одна із систем iнерцiальна, то й iншi також будуть IСВ. Про рiвнiсть (2.25) говорять, що прискорення iнварiантне відносно перетворень Галілея. Можна показати, що сила є функцією тільки iнварiантних величин - рiзницi координат i рiзницi швидкостей точок, що взаємодіють одна з одною. З цієї причини сила також iнварiантна відносно перетворень Галілея.
Тому рівняння другого закону Ньютона в ІСВ S´ має такий же вид, як i в S:
Рівняння механіки Ньютона iнварiантнi відносно перетворень Галілея.
Це твердження називається принципом вiдносностi Галілея.
Іншими словами він звучить так:
всі механiчнi явища в різних IСВ відбуваються однаково, внаслiдок чого ніякими механічними дослідами неможливо встановити, чи нерухома дана СВ, чи вона рухається рiвномiрно i прямолiнiйно.