Атомарные газоразрядные лазеры (стр. 1 из 3)
Атомарные газоразрядные лазеры
Содержание
1. Общая классификация лазеров
1.1 Газовые лазеры
1.2 Атомарные газоразрядные лазеры
Список использованных источников
1. Общая классификация лазеров
Традиционно принято классифицировать лазеры по следующим признакам: агрегатному состоянию лазерного вещества (на газовые, жидкостные, твердотельные, полупроводниковые); методу накачки (на химические, газодинамические, газоразрядные, инжекционные и др.); временному режиму генерации (на непрерывные, импульсные, импульсно-периодические); частотному режиму генерации (на одно- и многомодовые, одночастотные); уровню генерируемой мощности (энергии) излучения; эксплуатационным параметрам.
Приведем основные параметры (характеристики) лазеров независимо от их типа.
1) Энергетические: мощность излучения Р для непрерывных лазеров; энергия излучения Е для импульсных; средняя мощность Рср для импульсно-периодических лазеров; долговременная и кратковременная нестабильность мощности излучения.
2) Пространственно-энергетические: диаметр и расходимость лазерного излучения; диаграмма направленности; распределение интенсивности в поперечном сечении.
3) Временные: длительность импульса τ; частота повторения импульсов f.
4) Спектральные: длина волны l (частота v) излучения; полуширина спектральной линии излучения Δv; модовый состав излучения, нестабильность частоты во времени и др.
5) Эксплуатационные: КПД лазера, потребляемая мощность Рпотр, мощность системы накачки Рн, время готовности лазера к работе tгот, масса, габаритные размеры, срок службы, стоимость, расход газов, воды и т.д.
1.1 Газовые лазеры
В газовых лазерах (ГЛ) активной средой являются различные газы, их смеси и пары металлов.
ГЛ занимают особое место в квантовой электронике благодаря некоторым специфическим особенностям газообразных сред. Во-первых, они прозрачны в широком спектральном диапазоне, поэтому возможна генерация лазерного излучения от вакуумной УФ области до далекой ИК области спектра как в импульсном, так и в непрерывном режиме. Во-вторых, высокая оптическая однородность газов и малое значение b позволяют применять оптические резонаторы оптимальных размеров и получать излучение с рекордными по степени временной и пространственной когерентности характеристиками. В-третьих, для создания инверсной населенности могут быть использованы разнообразные физические процессы, обеспечивающие создание целой гаммы ГЛ с требуемыми свойствами. В большинстве случаев инверсная населенность создается в газовом разряде. В этом случае газовые лазеры называют газоразрядными (ГРЛ).
В настоящее время ГРЛ являются наиболее распространенными приборами квантовой электроники. В зависимости от типа активных частиц ГРЛ делятся на три основные группы: атомарные, ионные и молекулярные. Они различаются по техническим и эксплуатационным характеристикам, а также областям применения.
Остановимся на основных моментах, являющихся общими для большинства ГРЛ, а именно: на физических процессах в газовых разрядах, способствующих созданию лазерной активной среды.
При возникновении разряда образуется газоразрядная плазма, для которой характерна значительная концентрация заряженных и возбужденных частиц. Рассмотрим наиболее протяженную и однородную область разряда, называемую положительным столбом. В этой области происходят упругие и неупругие столкновения частиц плазмы. При упругих столкновениях суммарная кинетическая энергия сталкивающихся частиц не изменяется. При этом устанавливается максвелловское распределение частиц по скоростям и энергиям.
Гораздо более важную роль для создания лазерной активной среды играют неупругие столкновения I и II рода. При неупругих столкновениях I рода энергия сталкивающихся частиц уменьшается. Известны три таких процесса:
Прямое электронное возбуждение: электрон
, сталкиваясь с частицей А, расходует свою кинетическую энергию на ее возбуждение: 
. Кинетическая энергия электрона должна превышать энергию возбужденного состояния А* (знак * указывает на то, что атом А перешел в возбужденное состояние, а исчезновение черточки над индексом электрона говорит об уменьшении его кинетической энергии).Ступенчатое электронное возбуждение: электрон сталкивается с уже возбужденной частицей А* и переводит ее на более высокий энергетический уровень:
. Вероятность данного процесса отлична от нуля, если Еe>Е**–Е* .Ионизация. При достаточной кинетической энергии электрона возможен отрыв "атомного" электрона с образованием положительного иона:
. Вероятность этого процесса отлична от нуля, если энергия электрона превышает энергию ионизации частицы А.При неупругих столкновениях II рода суммарная кинетическая энергия сталкивающихся частиц не изменяется или возрастает. Известны два процесса такого рода.
Резонансная передача возбуждения. При соударении возбужденной частицы А* с невозбужденной В происходит обмен их внутренними энергиями:
. В отличие от процессов возбуждения и ионизации электронным ударом данный процесс носит резонансный характер и наиболее вероятен при совпадении энергий возбужденных состояний взаимодействующих частиц.Ударное девозбуждение (релаксация) служит не для возбуждения верхних лазерных уровней, а для опустошения нижних:
.Перечисленные элементарные процессы обеспечивают при заданных рабочем напряжении Up, плотности тока Jp и давлении р поддержание на определенном уровне концентраций заряженных частиц (прежде всего электронов
) и их энергий, характеризуемых температурами Тe и Тj.Известно, что в отсутствие процессов объемной ионизации величина Тe определяется произведением давления газа р на внутренний диаметр газоразрядной трубки d: она высока при малых pd и, наоборот, низка при больших pd.
Концентрация электронов
прямо пропорциональна плотности разрядного тока Jp. Таким образом, условия разряда в газе будут неизменными, если поддерживать постоянными значения pd и Jp .Обратимся теперь к вопросу о КПД газоразрядных лазеров. В упрощенном виде эту величину можно представить как
, где ηн — эффективность действия накачки, т.е. та доля энергии накачки, вводимой в разряд, которая тратится на возбуждение верхнего лазерного уровня Еj. Отношение hv/Ej , называют также квантовым КПД, величина которого определяется структурой энергетических уровней активного вещества и характеризует максимально возможный для данного лазера КПД при ηн→1.1.2 Атомарные газоразрядные лазеры
Активной средой атомарных ГРЛ служат инертные газы (Не, Ne, Ar и др.) и их смеси, а также пары некоторых металлов (Сu, Рb, Мn и др.). Лазерными уровнями являются энергетические уровни нейтральных атомов, возбуждаемых в газовом разряде.
Типичным представителем этой группы лазеров является гелий-неоновый лазер, который отличается совершенством конструкции, надежностью, широкой номенклатурой серийно выпускаемых моделей. В зависимости от режима работы, конструкции и габаритных размеров мощность излучения составляет от десятков долей до сотен милливатт при КПД от тысячных до сотых долей процента. Стабильность частоты в одночастотном режиме достигает 10-8-10-12, расходимость излучения 0,5—1 мрад. При достаточно высокой безотказности большинство лазеров имеет срок службы от 2000 до 5000 ч, а в отдельных случаях — более 20 000 ч. В настоящее время серийно выпускаются Не—Ne-лазеры, имеющие повышенную устойчивость к механическим и климатическим воздействиям.
Обратимся к упрощенной диаграмме энергетических уровней атомов Не и Ne , изображенной на рис. 2.1.
Активными (излучающими) частицами являются атомы Ne, описываемые в приближении (Jl) -связи. Необходимо рассматривать следующие возбужденные состояния, участвующие в процессе генерации лазерного излучения: 1) возбужденное состояние 1s с энергией 16,6 эВ, включающее четыре близко лежащих подуровня: 1s2 , 1s3 1s4 и 1s5 ; 2) возбужденное состояние 2р с энергией 18,9 эВ, состоящее из 10 подуровней (2р1, 2р2,..., 2Р10); 3) возбужденное состояние 2s с энергией 19,77 эВ, включающее 4 подуровня; 4) возбужденное состояние 3р с энергией 20,3 эВ, состоящее из 4 подуровней; 5) возбужденное состояние 3s с энергией 20,6 эВ, состоящее из 10 подуровней.
Населенность каждого состояния в установившемся режиме определяется произведением скорости возбуждения (заселения) vвозб на время жизни данного состояния τ. Следовательно, возможность создания инверсии для данной пары состояния определяется соотношением вида
> 
. Для атомов Ne время жизни s-состояний (τs 
100 нс) на порядок больше времени жизни р-состояний (τp 10 не), поэтому даже при равных скоростях их возбуждения возможно получение непрерывной лазерной генерации на переходах s→p. Следует учитывать, что в соответствии с правилами отбора разрешенными являются только переходы в р-состояния. Таким образом, структура энергетических уровней атомов позволяет реализовать трехуровневую схему работы лазера II рода.