Проверка основного закона динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси и определение коэффициента вязкости жидкостей (стр. 2 из 3)

Абсолютно твердое тело можно рассматривать как систему материальных точек, расстояние между которыми неизменно.

Абсолютно твердому телу доступны следующие виды движения: поступательное, вращательное и колебательное.

1. Поступательное движение твердого тела – это такое движение, при котором любая прямая линия, проведенная через какие – нибудь две точки тела, перемещается, оставаясь параллельной самой себе. При этом движении все точки тела совершают одинаковые перемещения, обладают одинаковыми скоростями

и одинаковыми ускорениями а.

Основной закон динамики поступательного одномерного движения твердого тела – второй закон Ньютона – записывается так:

или

где

- векторная сумма всех сил, действующих на тело. Ускорение, приобретаемое телом, пропорционально действующей силе и обратно пропорционально массе тела.

2. Вращательное движение твердого тела относительно неподвижной оси – это такое движение, при котором в теле имеются по крайней мере две неподвижные точки. Прямую, проходящую через эти точки, называют осью вращения (очевидно, все точки, принадлежащие оси, также неподвижны). Остальные точки тела описывают окружности с центрами на оси.

Вращательное движение характеризуется угловым перемещением тела

, угловой скоростью и угловым ускорением .

При рассмотрении вращения твердого тела с динамической точки зрения наряду с понятием массы вводится понятие момента инерции, а наряду с понятием силы – понятие момента силы.

Из статики известно, что вызвать вращательное движение тела может только сила определенным образом направленная. Сила, направление которой проходит через ось вращения или параллельно ей, не может вызвать вращение вокруг этой оси. Изменение скорости вращательного движения твердого тела, имеющего закрепленную ось (рис.1) вызывается лишь составляющей

- силы . Составляющие - параллельная оси и - перпендикулярная оси вращательного движения не вызывают и не изменяют. Сила - тангенциальная составляющая силы . На рис. перпендикулярна плоскости чертежа. При этом угловое ускорение зависит не только от величины этой составляющей силы, но и от кратчайшего расстояния r = 00’ от оси вращения до линии, вдоль которой действует тангенциальная составляющая, т. е. от так называемого плеча силы. Поэтому в динамики для характеристики возникновения и изменения вращательного движения вместо сил рассматривают момент силы.

Моментом силы относительно оси вращения называется физическая величина, определяемая через векторное произведение радиуса вектора

и проекции силы на плоскость вращения

- радиус вектор направлен от оси в точку приложения силы.

Вектор момента силы направлен вдоль оси вращения и может определяться по правилу буравчика (см. рис. 1). Модуль вектора момента силы можно записать в виде

Угловое ускорение вращающегося тела зависит не только от массы вращающегося тела, но и от распределения массы относительно оси вращения. Поэтому в динамике вращательного движения вместо массы рассматривают момент инерции тела относительно оси вращения.

Момент инерции тела массы m достаточно малого объёма (тело можно считать материальной точкой) относительно оси проходящей вне тела, равен произведению его массы на квадрат расстояния до оси вращения:

Поскольку твердое тело представляет систему материальных точек, то сумма моментов инерции всех материальных точек тела относительно оси вращения есть момент инерции тела относительно этой оси:

Зависимость углового ускорения вращающегося тела от момента силы и момента инерции тела относительно оси, вокруг которой происходит вращение, определяется основным законом динамики вращательного движения:

или

где

векторная сумма всех моментов сил действующих на твердое тело.

Теория метода и экспериментальная установка.

Задачей данной лабораторной работы является экспериментальная проверка основного закона динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси.

В работе можно экспериментально определить величины углового ускорения ε, момента сил М при фиксированных значениях момента инерции вращающейся системы установки.

Установка представляет собой крестообразный маятник Обербека (рис.2). Изменяя положение грузов на спицах уменьшают или увеличивают момент инерции вращающейся системы. Существенно понимать, что момент инерции системы расчитать очень сложно. Момент инерции может быть вычислен, если известны величины ε и М.

Величины ε и М в работе могут быть изменены подвешиванием к нити установки различных грузов. Численные значения углового ускорения ε и момента сил М определяются независимо.

При проверке основного закона динамики вращательного движения к нити подвешивают грузы различной массы m₁ , m₂ , m₃ … m_i . Это позволяет определить два набора величин

ε₁ ε₂ ε₃ … ε_i

М₁ М₂ М₃ … М_i

Если данные получены при неизменном моменте инерции установки

, то будет иметь место равенство отношений

(1)

Совпадение указанных отношений и свидетельствует о справедливости основного закона динамики вращательного движения твердого тела с неподвижной осью.

О справедливости закона также можно судить, если данные

представить графически. Зависимость от М на графике должна быть прямолинейной, причем по углу наклона к кривой можно судить о величине момента инерции.

а) Определение углового ускорения.

Угловое ускорение ε, с которым вращается крестообразный маятник может быть найдено по известному линейному ускорению, с которым опускается груз на нити. Линейное ускорение находят, измеряя время t, в течение которого груз массы m из состояния покоя опускается на расстояние h. Ускорение движения груза находится из выражения:

(2)

Так как нить сматывается без скольжения, то линейное тангенциальное ускорение

точек канавки шкива, на котором намотана нить будет также равно . Если радиус шкива R, то угловое ускорение ε шкива, а следовательно и крестовины найдется из выражения:

(3)

б) Определение момента сил