2.
Х Y+ е + - позитронный распад . - нейтрино. излучение – Эл.маг. излучения возникающие при переходе ядра из возбужденного в более низкие энергетические сост.8.Электростатическое поле, его основн. свойства. Решение основных задач. Энергия эл.стат. поля.
Эл. стат. поле – это особый вид материи, по средством которой осуществляется взаимодействие м/у неподв. Эл. Зарядами. Осн. хар–ки: напряженность и потенциал. Электростат. поле явл. потенциальным. Поле явл потенциальным, если работа сил данного поля не зависит от траектории совершения, а по замкнотому полю = 0 (электростат., гравитац.)
Потенциал: определ. величиной работы по перемещению точечного заряда q0 из данной точки в ∞, отнесенной к величине заряда. φ=Α/ q0
Напряж-ть: определяется силой действующей на единичный полож. зар. помещ. в точку поля.[H/Кл]
. , т.е. скорость изменения потенциала. для однород. поля [В/м]:[ H/Кл], Δl - расст. для котор. потенц. Меняется на Δφ. Основные св-ва Эл-стат. поля закл. в 2-х уравн.: 1) Tеор. о циркуляции (циркул. по замкнутому контуру = 0); 2) теор. Остроградского-Гаусса: – поток вект. напр. Эл.стат поля в вакууме ч/з произв. замкн. поверхн. = ∑ заключ. в этой поверхн зар-в, делен. на ε0 (поток вект. Эл. смещения ч/з произвольн. замкн. повехн. =∑ зар-в внутри данной поверх. ) Решение осн. задач электр. Она сост. в опред. велич. поля по задан. распред зарядов. Если распред. зарядов дискретно, то напряж. опред. согласно принципу суперпозиции: в точку, где определ. напряженность. В отдельных случаях распределение зарядов можно представить в виде дискретного: qi→dqi , вместо суммир., интегрируем по направл. поляпротив напр. поля3) ионная хар-ка для ионных кристалло, в котор. происх. смещения полож. ионов. Для слабых полей величина поляризации противоп. величине поля.
, χ–диэлектр. восприимчивость в-ва.Если известна поверхн., на котор. напряж. не измен., то вектор Е можно опр. по Тh Остр.–Гаусса: E∙S=q/εε0 ,S=4Пr2 =>E=1/ 4П εε0 r2. в более общем случае непрер. расп. зар-в, велич. поля можно определ. согл. Th. Остр –Гаусса в диф форме (q, E)= ρ/εε0 ;ρ-плотность эл.зар. Или по Ур. Пуассона Δ φ= –q/ε0 (лапласиан Δ=
)Энергия взаимод. Эл.стат поля – энергия взаимод. 2-х точечн. зарядов.
; потенц. энерг., закл в единице V: w= εε0E2/2; энергия заряженного проводника W=q φ2/2 Электрич. поле при налич. проводников В проводн. под возд. внешн. электр-стат. поля происходит перераспределение зарядов , соответст. возник области пространствен. з-да. вследствие чего структура поля меняется. Эл.поле внутри проводника = 0Напряж. входит в Ме. под прямым углом E=Eτ+En
Проводники способны накапливать Эл.–й зар–д
Электроемкостью проводника называется величина равная отношению з-да проводника к потенциалу . она зависит от формы и размера проводника и не зависит от величины з-да С=q/U [ф]
Электрич. поле в диэлектр.: при внесении диэл. в Эл. поле , оно поляризуется , т.е. обретает свое собственное Эл.поле . Типы поляризаций 1) полярная в результ которой поворачиваются молекулы, в которых центры полож. и отр. задядов не совпадают (полярные диэлектрики) p=dq 2)неполярная если дипольный момент мол-лы = 0, то во внешнем поле он появл., причем напревление поля диполя противоп внешнему полю E.
10. Стационарное магнитное поле. З-н Био-Савара-Лапласа.
Стац. магн. поле – поле, независящее от времени, поле постоянного лин-го Эл.тока.
З-н Б-С-Л для проводника с током I элем которого dl создает в некой точке А индукцию поля dBзаписывается так Кроме того магн. поле образ. Эл-м тока в dV равноTh о магн. напряженности циркуляция в-ра напряж магн. поля по любому замкн. контуру = ∑ токов внутри контура
Их применение : расписать магн. поле ∞ длинного проводн. с током
1) Б-С-Л 2) Th о цирк определим вид траектории, при уве-нии по кот. вел-на момента поля Н не изменяется. Данная траект–окружность, плоскость котор. перпендикул проводнику, а центр её на самом проводнике. Петля гистерезисаНс-напряженность, называемая коэрцитивной силой (велич. внешнего поля , котор. необход. приложить в обратном направлении, чтоб снять намагниченность ) I0 остаточная намагниченность 4) χμ <<0 антиферромагнетики.
Они усиливают магн. поле в обратн направл. Их природа объясн. квант теор.
В=μμ0Н => В= μμ0Магн. поле в вещ-ве. Всякое вещ-во при помещении его в магн. поле, измен. его величину.
, где результ. поле, – магн. поле в вакууме для тех же движ. з-дов, магн. поле в-ва. Для хар-ки магн. свойств в-ва вводят понятие намагниченности в-ва – определяется отношением ∑-го момента в объеме ΔV к величине V. , где рм=JSВ области относительно слабого магн. поля напряж. м.п.→ к намагничен.
где χ–магн. восприимч. в-ва. Отношение В/В0=1+ χ =μ;μ–показывает во сколько поле в среде > чем в вакууме. По величине χ все вещ-ва делятся :