Экспериментальные исследования диэлектрических свойств материалов 30 (стр. 1 из 2)

Нижегородский Государственный Технический Университет.

Лабораторная работа по физике №2-30.

Экспериментальные исследования диэлектрических

свойств материалов.

Выполнил студент

Группы 99 – ЭТУ

Наумов Антон Николаевич

Проверил:

Н. Новгород 2000г.

Цель работы: определение диэлектрической проницаемости и поляризационных характеристик различных диэлектриков, изучение электрических свойств полей, в них исследование линейности и дисперсии диэлектрических свойств материалов.

Теоретическая часть:

Схема экспериментальной установки.

В эксперименте используются следующие приборы: два вольтметра PV1 (стрелочный) и PV2 (цифровой), генератор сигналов низкочастотный, макет-схема, на которой установлен резистор R=120 Ом, конденсатор, состоящий из набора пластин различных диэлектриков (толщиной d=2 мм).

Собираем схему, изображенную на РИС. 1. Ставим переключатель SA в положение 1. Подготавливаем к работе и включаем приборы. Подаем с генератора сигнал частоты f=60 кГц и напряжением U=5 В, затем по вольтметру PV1 установить напряжение U1=5 В. Далее, вращая подвижную пластину, измеряем напряжение U2 для конденсатора без диэлектрика и 4-x конденсаторов с диэлектриками одинаковой толщины. При этом напряжение U1 поддерживаем постоянным.

Напряженность поля между пластинами в вакууме Е₀ вычисляется по формуле:

где

При внесении пластины в это поле диэлектрик поляризуется и на его поверхности появляются связанные заряды с поверхностной плотностью

. Эти заряды создают в диэлектрике поле

, направленное против внешнего поля

, и имеет величину:

. Результирующее поле:

. В электрическом поле вектор поляризации:

, где c - диэлектрическая восприимчивость вещества. Связь модуля вектора поляризации с плотностью связанных зарядов:

относительная диэлектрическая проницаемость диэлектрика. Вектор электрической индукции

. Этот вектор определяется только свободными зарядами и вычисляется как

. В рассматриваемой задаче на поверхности диэлектрика их нет. Вектор D связан с вектором Е следующим соотношением

Экспериментальная часть:

В данной работе используются формулы:

, где S - площадь пластины конденсатора, d - расстояние между ними. Диэлектрическая проницаемость материала:

. Для емкости конденсатора имеем:

, где U₁ - напряжение на RC цепи, U₂ - напряжение на сопротивлении R, f - частота переменного сигнала. В плоском конденсаторе напряженность связана с напряжением U₁ как:

Опыт №1. Измерение диэлектрической проницаемости и характеристик поляризации материалов.

U₁= 5В, R=120Ом, f=60 кГц, d=0,002м.

Материал	U₂, мВ
Воздух	40
Стеклотекстолит	97
Фторопласт	61
Гетинакс	89
Оргстекло	76

С_В=176 пкФ; С_СТ=429 пкФ;

С_ФП=270 пкФ; С_ГН=393 пкФ; С_ОС=336 пкФ;

;

Для гетинакса подсчитаем:

;

Расчет погрешностей:

;
;
;

;

(так как

;

Опыт № 2. Исследование зависимости e = f(E).

R=120Ом, f=60 кГц, d=0,002м.

U₁, В	U₂, В (воздух)	U₂, В (гетинакс)	С₀, пкФ	С, пкФ	Е, В/м	e
1	0,009	0,019	200	420	500	2,10
2	0,016	0,036	177	398	1000	2,24
3	0,025	0,052	184	387	1500	2,09
4	0,031	0,070	171	384	2000	2,26
5	0,039	0,086	172	380	2500	2,21

График зависимости e = f(E) - приблизительно прямая, так как диэлектрическая проницаемость не зависит от внешнего поля.

Опыт № 3. Исследование зависимости диэлектрической проницаемости среды от частоты внешнего поля.

U₁= 5В, R=120Ом.

f, кГц	U₂, В (воздух)	U₂, В (гетинакс)	Х_С, кОм (гетинакс)	С₀, пкФ	С, пкФ	e
20	0,015	0,030	20,0	199	398	2,00
40	0,029	0,059	10,2	192	391	2,04
60	0,041	0,089	6,7	181	393	2,07
80	0,051	0,115	5,2	169	381	2,25
100	0,068	0,146	4,1	180	387	2,15
120	0,078	0,171	3,5	172	378	2,18
140	0,090	0,197	3,0	181	373	2,18
160	0,101	0,223	2,7	167	370	2,21
180	0,115	0,254	2,4	169	374	2,21
200	0,125	0,281	2,2	166	372	2,24