Специальная теория относительности А Эйнштейна - величайшая афера в истории физики (стр. 10 из 23)

В формуле сокращения Фиджеральда, которая заимствована А. Эйнштейном из КЛФП, речь идёт о соотношении между физическими длинами в двух инерциальных системах. В КЛФП подставляешь в формулу значение физической длины, измеренное собственным эталоном в одной системе, получаешь значение физической длины аналогичного объекта в другой системе, выраженное в тех же единицах измерения и приведенное к тому же эталону длины, и наоборот. В СТО, где этот механизм заимствован из КЛФП, хотелось бы, чтобы всё было так же, но так же не получается. Получается масса противоречий, нелепостей и нестыковок. Одна из них такова: В СТО имеется две формулы соотношения длин в неподвижной и движущейся системах:

и

.

Раньше (в более раннем издании учебника [1]) эти формулы гордо демонстрировались рядом на одной странице. Сейчас делать так уже стесняются. Вторую формулу описывают только словесно, номер не присваивают, сослаться на неё нельзя. В математике и физике одинаково поименованные величины в пределах какого-то связного текста обозначают одно и то же. В приведенных двух формулах очевидно, что вычисленные по ним значения одной и той же физической длины, например L, будут разные. С точки зрения СТО это вполне логично. В системе №2 в результате движения её относительно системы №1 длина материального объекта сократилась, но можно считать, что это система №1 движется относительно системы №2 с той же скоростью, только в другую сторону. Значит, и в системе №1 должно произойти сокращение физической длины объекта по отношению к длине в системе №2. Но это физически невозможно, является противоречием и свидетельствует о ложности СТО. Принципиально возможны состояния, когда физическая длина объекта в системе №1 больше, чем физическая длина объекта в системе №2, либо, наоборот, физическая длина объекта в системе №2 больше, чем физическая длина объекта в системе №1. Оба требования в одних и тех же условиях (а в данном случае это так и есть: одни и те же системы, одна и та же скорость) взаимно несовместимы и совместно физически нереализуемы. Как такое могло получиться математически? Дело в том, что формулы преобразований Эйнштейна, из которых получены две приведенные выше формулы соотношения физических длин, описывают не одну пару систем №1 и №2, а две пары систем: №1 и №2 плюс №1 и №3. В системе №2 объект при движении относительно №1 должен сжиматься, а в системе №3 – растягиваться. Эти требования опять взаимно несовместимы и не могут быть реализованы в одной паре систем №1 и №2. Об этом подробно рассказано в статье. При выводе формул преобразований Эйнштейна применялись математически некорректные преобразования.

Всё достаточно очевидно из самих формул. Но можно для наглядности рассмотреть и числовой пример. Вначале рассмотрим простейший пример в рамках КЛФП, а потом, то же самое в рамках СТО. Перед нами стоит задача сравнить длины объектов в неподвижной и движущейся системах. В КЛФП неподвижная система, это система, неподвижная относительно мирового эфира. Берём 2 стержня одинаковой длины в 1м. Сравниваем их, когда они оба находятся в неподвижной системе. Убеждаемся, что длина у них одинаковая. Затем стержень №1 оставляем в неподвижной системе, а со стержнем №2 делаем так, чтобы он был разогнан до скорости V и по инерции пролетел мимо стержня №1. Свяжем со стержнями №1 и №2 системы K и K’ соответственно так, чтобы начала стержней совпадали с началами координат, стержни были направлены вдоль осей x и x’, а так же ориентированы в направлении движения. В момент, когда начала координат систем совпадут (будем считать, что это момент t=0), произведём сравнение длин стержней, которые в неподвижной системе были одинаковыми. При выбранных условиях координата конца стержня в системе отсчёта численно совпадает с его длиной, поскольку координата начала =0. (l=x-0=x; l’=x’-0=x’) Пусть скорость V=0.8C. Тогда релятивистский член численно равен

В КЛФП x’, это длина стержня, измеренная в движущейся системе. Поскольку сокращение Фиджеральда в равной степени претерпевает и стержень №2 и измерительная линейка, измеренная длина в системе K’ останется такою же, какою она была предварительно измерена в неподвижной системе, то есть 1 метр. Длина стержня №2, измеренная из неподвижной системы K, согласно формуле (13) составит:

(Нижний индекс при x означает, длина какого стержня измеряется) Эти 0.6 м. в системе K’ воспринимаются, как эталон длины в 1 м.. Естественно, длина стержня №1 в системе K, измеренная из системы K’ собственным эталоном, составит 1/0.6=1.666 м.. Это значение можно получить из формулы (14), подставив в качестве x длину стержня №1, измеренную в системе K собственным эталоном (1 метр).

Соотношение между длинами стержней в неподвижной и движущейся системах остаётся одинаковым, каким бы эталоном мы их не измеряли: в движущейся системе стержень короче, в неподвижной – длиннее.

Физическая длина материальных объектов в неизменных внешних условиях, в частности, при неизменной скорости движения системы, является величиной однозначной. При условии приведения к единому эталону, она должна быть одной и той же.

Теперь посмотрим, как всё то же самое выглядит в СТО? Формулам (13), (14) КЛФП в СТО соответствуют формулы (-1), (-2). Мы рассматриваем момент времени t=0. Для этого случая t’=0. Что получается из (-1)? x’, это длина стержня, измеренная в системе K’. Поскольку здесь длина стержня и длина измерительной линейки так же изменяются в равной степени, измеренная длина x’=1м.. Подставляем это в (-1):

То есть согласно уравнению (-1) измерение длины стержня №2 в системе K’ эталоном системы K покажет, что в системе K’ длина стержня №2 увеличилась по сравнению со стержнем №1 в системе K. Проделаем аналогичную операцию с уравнением (-2). Измеренная длина стержня №1 в системе K x=1м..

То есть согласно уравнению (-2) СТО измерение длины стержня №1 в системе K эталоном системы K’ покажет, что в системе K длина стержня №1 увеличилась по сравнению со стержнем №2 в системе K’. Соотношение длин по формуле (-2) оказывается обратным соотношению длин по формуле (-1). Каков бы ни был масштаб эталона, он применяется к обоим сравниваемым объектам одинаково и не может изменить соотношения длин (сделать более короткий объект более длинным). Поэтому здесь мы имеем противоречие. Проповедников СТО это обстоятельство нисколько не смущает, напротив, вызывает полный восторг. Они объявляют это проявлением принципа относительности А. Эйнштейна, выражающегося в «инвариантности формул». На самом деле это противоречие, свидетельствующее о ложности теории.

Все эти противоречия, нелепости и нестыковки достаточно очевидны, поэтому поддержание в науке уже более 100 лет заведомо ложной теории СТО А. Эйнштейна осуществляется только благодаря колоссальному воздействию административного фактора.

Акельев Н.М. г. Волгоград 09.07.2009 г.

ПРИЛОЖЕНИЕ 4: ДОПОЛНИТЕЛЬНОЕ РАССМОТРЕНИЕ ОПЫТА МАЙКЕЛЬСОНА-МОРЛИ С УЧЁТОМ ЭФФЕКТА ДОПЛЕРА

Приведенный в статье анализ опыта Майкельсона-Морли, по сути, повторяет анализ, проделанный Лоренцем. В анализе рассматривается только оптический путь, проходимый лучами света, но не рассматривается вопрос: какое влияние на интерференционную картину оказывает эффект Доплера? Для Лоренца было самоочевидным, что эффект Доплера не оказывает влияния на картину процессов в эксперименте. Однако это не является так же самоочевидным для всех. Проповедники СТО утверждают, что опыт Майкельсона-Морли подтверждает распространение света без среды. Частично сфальсифицировав формулу эффекта Доплера для акустических явлений, они утверждают, что эффект Доплера для среды исказил бы интерференционную картину в эксперименте Майкельсона-Морли относительно наблюдаемой. В ПРИЛОЖЕНИИ 2 было показано, что формулы эффекта Доплера для акустических и оптических явлений совпадают и обе являются следствием наличия среды.

Рассмотрим, какие процессы происходят в измерительном плече интерферометра Майкельсона-Морли с учётом эффекта Доплера?

При ориентации измерительного плеча вдоль направления движения относительно мирового эфира эффект Доплера должен иметь место быть. Как было выяснено в ПРИЛОЖЕНИИ 2, формулу эффекта Доплера для оптических явлений может быть представлена в виде:

,

где: λ0 – длина волны источника, неподвижного относительно мирового эфира;

λ – длина волны с учётом эффекта Доплера;

Vпр – скорость приёмника относительно мирового эфира;

Vист – скорость источника относительно мирового эфира;

C – скорость света в вакууме (мировом эфире).

В положении I (Рис. 2) можно считать, что источник находится на конце плеча интерферометра, помеченном буквой A, а приёмник – на конце, помеченном буквой B. Поскольку скорость источника равна скорости приёмника, согласно формуле для эффекта Доплера частота воспринимаемой волны на стороне приёмника всегда будет равна частоте волны источника, неподвижного относительно мирового эфира независимо от наличия и величины скорости движения относительно мирового эфира. (Формула эффекта Доплера в формате для частоты здесь не приводится, но там при скорости приёмника, равной скорости источника, частота равна частоте неподвижного источника) А как будет сказываться эффект Доплера на распространении световой волны вдоль плеча интерферометра? Излучение на конце, помеченном буквой A, будет происходить с длиной волны