Основы безвихревой электродинамики Потенциальное магнитное поле (стр. 2 из 3)

Рис.1

i1i2

∑V

Q

Рис.2

Изменению магнитообрузующего свойства токового источника (более симметричному сочетанию диаграмм релятивистских эффектов) соответствует изменение взаимодействующего свойства общего поля движущихся зарядов (более симметричная направленность магнитной силы).

Примером монопольного источника потенциального магнитного поля является равномерное в обе стороны растяжение упругой электрически заряженной нити, приводя-

щее к образованию центрально-симметричных (противонаправленных) токов переноса зарядов.

Материальный аспект. Приведенное обоснование подтвердим другим подходом, опирающимся на фундаментальные природные принципы.

В удалённых от центрально-симметричного токового источника локальных областях пространства геометрическое суммирование равных и противоположно направленных векторов магнитной напряжённости Н и магнитного потенциала А везде даёт в итоге нуль-векторы. Математически корректные нуль-векторы с физической точки зрения иррациональны, поскольку не отвечают принципу наблюдаемости (измеряемости) природного объекта.

Вместе с тем, после осуществления симметрийного перехода магнитная энергия во всём пространстве остаётся неизменной, поскольку составляющие однонаправленных и центрально-симметричных токов i1, i2, расположены на одной прямой линии (Рис.1,2).

В обоих случаях нет причин для превращения даже части магнитной энергии в другие формы при условном сближении вдоль общей прямой линии левой и правой токовых составляющих из бесконечности, так как на всей её протяжённости магнитное поле равно нулю. Поэтому однонаправленные и противонаправленные токовые составляющие одинаково не взаимодействуют между собой ни силовым, ни индукционным способами.

При использовании известных знаний для описания магнитного поля противотоков выявляется истинное противоречие между результатами применения принципов суперпозиции и сохранения энергии – физически иррациональное нуль-векторное поле обладает реальной магнитной энергией.

Его разрешение начнём с первого естественного утверждения о необходимости создания другого теоретического описания, адекватного центрально-симметричной магнитостатике.

Вторым пунктом теоретически обоснованно утверждается, что, вследствие сохранения магнитной энергии (следовательно – и взаимодействующих свойств поля), в новом теоретическом описании для характеристик локальных плотностей энергий сохраняются модули, векторы которых утратили свойство направленности. Эти модули образуют неоднородное скалярное поле.

Третий пункт является центральным в разрешении противоречия. Полагается, что градиент радиально ориентированной неоднородности скалярного поля модулей взаимно скомпенсировавшихся векторов магнитного потенциала (оно линейно зависит от расстояния до токового источника) описывает новые радиально ориентированные векторы магнитной напряжённости

. (1)

Последним пунктом итогово констатируется следующее понимание противоречия и его разрешения.

В условиях запрета принципом суперпозиции на образование центрально-симметричными противотоками циркуляционного свойства общего магнитного поля взамен, в меру сохраняющейся магнитной энергии, неизбежно образуется другое известное полевое свойство – потенциальное.

Нуль-векторная полевая ситуация свидетельствует не о взаимной компенсации накладывающихся магнитных полей токовых зарядов, что нарушало бы принцип сохранения энергии, а лишь исходных циркуляционных свойств.

Опытная регистрация эффекта стационарного потенциального магнитного поля. Стационарное потенциальное магнитное поле не взаимодействует силовым образом с замкнутыми токами, с постоянными магнитами.

Для его обнаружения использовался магнито-термический эффект, аналогичный известному охлаждению электропроводника циркуляционным магнитным полем.

Уменьшение температуры электропроводника объясняется уменьшением энтропии системы заряженных частиц в нём в связи с некоторым упорядочением их движения магнитным полем. Потенциальное магнитное поле, в отличие от циркуляционного, спо

собно изменять не только траекторную, но и скоростную картину движения заряженных частиц.

В качестве охлаждаемого тела в опытах использовался полупроводниковый. кристалл стабилитрона. Наличие у него сильной температурно-омической связи (200 кОм/град. в обратном направлении в интервале 0,8...1,9 мОм) позволяло фиксировать магнито-термический эффект (МТЭ) по регистрируемому цифровым омметром увеличению омического сопротивления стабилитрона.

В качестве дипольного источника потенциального магнитного поля применялись противонаправленные токи в паре рядом расположенных в одной плоскости прямоугольных многовитковых ( n = 300) рамок с стационарным током (i = 0,55 А в каждой).

На рисунках 3,4 показаны схемы опытов.

R (МТЭ)